拉格朗日力学

拉格朗日力学

拉格朗日力学一般在分析力学或理论力学里讲到,推荐书目,梁昆淼先生的<力学>下册.
用拉格朗日力学先要选取广义坐标,然后写出拉格朗日函数,列出拉格朗日方程,解除这个微分方程即可.
最后一个问题用上面方法可以解出,但是简单地去想,滚下来的环还有转动动能1/2(Iw*w) 其中w为角速度,I为转动惯量.

这个应当是分析力学里面的。 你找一下理论物理的书吧。 一般书的最后，有一章是分析力学。 主要要确定系统的自由度，再写出系统的Lagrange函数。

拉格朗日力学，分析力学中的一种，由拉格朗日在1788年建立，是对经典力学的一种的新的数学表述。 经典力学最初的表述形式由牛顿建立，它着重分析位移，速度，加速度，力等矢量间的关系，又称为矢量力学。拉格朗日引入了广义坐标的概念，运用达朗贝尔原理，得到和牛顿第二定律等价的拉格朗日方程。但拉格朗日方程具有更普遍的意义，适用范围更广泛。并且，选取恰当的广义坐标，可以使拉格朗日方程的求解大大简化。 力学系统由一组坐标来描述。比如一个质点的运动（在笛卡尔坐标系中）由x，y，z三个坐标来描述。一般的，n个质点组成的力学系统由3n个坐标来描述。力学系统中常常存在着各种约束，使得这3n个坐标并不都是独立的。力学系统的独立坐标的个数称之为自由度。对于n个质点组成的力学系统，若存在m个约束，则系统的自由度为 s = 3n − m 在矢量力学中，约束的存在体现于作用于系统的约束力。约束力引入额外的未知量，通常使问题变得更为复杂。但若能选取适当的s个完全满足约束条件的独立坐标，则约束不再出现在问题中，只需要求解关于s个未知变量的方程，使问题得以大大简化。这样的s个坐标不再局限于各质点的位置坐标，而可以是任何能描述系统的几何参量，因此称为“广义坐标”。 哈密尔顿量h可以通过对拉格朗日量进行勒让德变换得到。哈密尔顿量是经典力学的另一种表述哈密尔顿力学的基础。拉格朗日量可以视为定义在所有广义坐标可能值组成的组态空间的切丛上的函数，而哈密尔顿量是相对应的余切丛上的函数。哈密尔顿量在量子力学中到处出现（参看哈密尔顿量 (量子力学)）。 1948年, 费曼发明了路径积分表述，将最小作用原理扩展到量子力学。在该表述中，粒子穿过所有可能的始态和终态的所有路径；特定终态的概率是所有可能导向它的轨迹的概率之和。在经典力学的范围，路径积分表述简单的退化为哈密尔顿原理。